蒸汽流量量值體系的溯源是保證蒸汽流量測量準(zhǔn)確的關(guān)鍵。本文基于流體力學(xué)、熱力學(xué)以及渦街流量計旋渦的產(chǎn)生機(jī)理，分析不同介質(zhì)對渦街流量計的計量特性的影響，介質(zhì)粘度的不同導(dǎo)致了三種介質(zhì)測試下雷諾數(shù)的不同，影響到斯特勞哈數(shù)差異。但對渦街流量計的儀表系數(shù)影響不大，可忽略其影響。介質(zhì)粘度的不同會導(dǎo)致流量范圍的不同。該分析將有利于提高渦街流量計測量蒸汽流量的計量準(zhǔn)確度。

m為旋渦發(fā)生體兩側(cè)弓形面積與管道橫截面面積之比。不可壓縮流體中，由于流體密度r不變，由連續(xù)性方程可得到：m=U/U₁ 。

圖1 卡門渦街
由此可得體積流量q_v：
 

式中：
 
K為渦街流量計的儀表系數(shù)，1 /m³。
 
通過式（3）不難看出，儀表系數(shù)K 是渦街流量計的計量特性的定量表征，數(shù)據(jù)表明，其儀表系數(shù)只和其機(jī)械結(jié)構(gòu)與斯特勞哈爾數(shù)有關(guān)，同來流流量并無相關(guān)性。
  研究發(fā)現(xiàn)，蒸汽對渦街流量計計量特性存在較大影響?？煽偨Y(jié)為三個方面：
  ，從公式（3）中能夠得出，機(jī)械結(jié)構(gòu)尺寸D、m、d 以及斯特勞哈爾數(shù)S_r這些參數(shù)與K值大小存在較大關(guān)聯(lián)性?；谖锢碓硌芯堪l(fā)現(xiàn)，在流體介質(zhì)條件存在差異情況下，機(jī)械結(jié)構(gòu)尺寸的改變一般是與溫度的改變引發(fā)的熱脹冷縮效應(yīng)息息相關(guān)。
  第二，雷諾數(shù)對斯特勞哈爾數(shù)S_r產(chǎn)生較大影響，前者又與粘度密切相關(guān)，而粘度的差異性又取決于流體的差異，既而引發(fā)斯特勞哈爾數(shù)S_r的區(qū)別。
  第三，公式（3）的推導(dǎo)過程是以不可壓縮流體為前提的，當(dāng)換作氣體介質(zhì)時，由于可壓縮性的區(qū)別或許會引發(fā)儀表系數(shù)產(chǎn)生誤差。以上三個因素對于渦街流量計的影響將在下一節(jié)進(jìn)一步探討。
 
2、蒸汽介質(zhì)斯特勞哈爾數(shù)的影響：
  嚴(yán)格而言，斯特勞哈爾數(shù)是一種相似準(zhǔn)則，是在討論流體力學(xué)中物理相似和?；且氲母拍?sup>[4]。其是用來表征旋渦頻率和阻流體特征尺寸、流速關(guān)系的。在特定雷諾數(shù)區(qū)間中，旋渦的分離頻率和旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸密切相關(guān)，換言之斯特勞哈數(shù)可視為定量。由圖2可看出，在R_eD =2×10⁴ 7×10⁶區(qū)間內(nèi)，斯特勞哈數(shù)是定值，此也是儀表的正常工作區(qū)間。
  現(xiàn)實(shí)情形下，S_r即便在R_eD =2×10⁴ 7×10⁶區(qū)間內(nèi)，也與R_eD 的改變發(fā)生變化，參照1989年日本制訂的渦街流量計工業(yè)標(biāo)準(zhǔn)JISZ8766《渦街流量計——流量的固定形

圖2 斯特勞哈爾數(shù)與雷諾數(shù)關(guān)系曲線
式歸為兩種，《標(biāo)準(zhǔn)》規(guī)定的旋渦設(shè)計，發(fā)生體依據(jù)插入測量管頂端固定與否區(qū)別為標(biāo)準(zhǔn)1型與標(biāo)準(zhǔn)2型，它們的S_r 值存在較小區(qū)別，詳見表1數(shù)據(jù)。
 
表1 標(biāo)準(zhǔn)型旋渦發(fā)生體斯特勞哈數(shù)與雷諾數(shù)的關(guān)系
 

 
  標(biāo)準(zhǔn)2型S_r 的平均值是0.25033，它的標(biāo)準(zhǔn)偏差是0.12%；而標(biāo)準(zhǔn)1型為0.3%，現(xiàn)階段我國一般廣泛采用標(biāo)準(zhǔn)1型。而標(biāo)準(zhǔn)2型在日本橫河儀表研制的渦街流量計普遍采用。
 
  通過雷諾數(shù)的推導(dǎo)公式不難得出，檢測時，蒸汽和空氣因?yàn)檎扯鹊膮^(qū)別，會引發(fā)雷諾數(shù)存在差異。參照一般實(shí)驗(yàn)情況下三類流體介質(zhì)的工況差異，它們的運(yùn)動粘度詳見表2：

式中：
 
r表征介質(zhì)密度；D表征管徑； u 表征流速；
 
h表征介質(zhì)動力粘度；v表征介質(zhì)運(yùn)動粘度。
 
表2 水、空氣、蒸汽三種介質(zhì)工況下的運(yùn)動粘度
 

 
  通過以上各參數(shù)數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水的運(yùn)動粘度較低，空氣***高，蒸汽介于二者之間。三者比例是1：15：4。所以若使雷諾數(shù)一致，應(yīng)使水的流速***小，空氣***大，蒸汽在區(qū)間取值。在對儀表的系數(shù)進(jìn)行檢定過程中，通常應(yīng)考慮雷諾數(shù)一致時，真實(shí)測量過程中的差異性誤差。尤其在蒸汽的測量時，儀表量程的選型是參照在空氣介質(zhì)下測量獲得的體積流量區(qū)間與蒸汽的密度乘積，推導(dǎo)出蒸汽的體積流量區(qū)間。這種算法會引發(fā)差異性介質(zhì)下雷諾數(shù)的區(qū)間差異。細(xì)致分析上表可得出，只要雷諾數(shù)在既定范圍內(nèi)，檢定過程中并不會由于介質(zhì)的不同造成較大的誤差，這個影響可不考慮。但雷諾數(shù)不可超出規(guī)定區(qū)間，否則會引發(fā)S_r的較大差異，造成誤差。
 通過表3不難發(fā)現(xiàn)，要得出渦街流量計基于較低流量的限雷諾數(shù)，口徑一致情況下三類介質(zhì)的***小流速應(yīng)滿足1.0：4.0：15.0的大致比例。所以不可以將空氣介質(zhì)下的體積流量區(qū)間等同于蒸汽介質(zhì)下的數(shù)值。
 
3、蒸汽介質(zhì)物理特性影響分析：
 1873年，荷蘭物理學(xué)家范德瓦爾斯特實(shí)驗(yàn)室中，發(fā)現(xiàn)了水蒸氣的物理性質(zhì)，得出氣體分子間有著一定作用力，繼而推導(dǎo)出氣體的狀態(tài)方程以輔助理論驗(yàn)證，這就是的范德瓦爾斯特氣體狀態(tài)方程^[5]。進(jìn)一步研究發(fā)現(xiàn)，水蒸汽的分子的體積和相互的作用力比較大，無法以理想的氣體狀態(tài)方程加以表征。參照范德瓦爾斯特公式（5）的計算過程：

式中：p為壓強(qiáng)；
 
V為1摩爾氣體的體積；
 
R為普適氣體常數(shù)；a為度量分子間引力的參數(shù)；b為1摩爾分子本身包含的體積之和。
 
以上公式（5）中因子a 和b的值因氣體的性質(zhì)不同而存在差異，一般地，氣體的分子間引力參數(shù)a與b分子體積 表述如表3所示。
 
表3 幾種常見氣體的范德瓦爾斯常數(shù)
 

  范德瓦爾斯特提出，氣體分子間的吸引力與間距存在負(fù)相關(guān)性，也就是密度的概念。把此理論使用在渦街流量計的測量過程中，通過表中的數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水蒸汽分子間的吸引力a的數(shù)值較大，相當(dāng)于氧氣與氮?dú)獾?倍多。所以，在測量實(shí)際氣體時，基于同等壓力條件，水的分子間的吸引力的數(shù)值較蒸汽與空氣大得多，而蒸汽又顯著大于空氣。用渦街流量計進(jìn)行測量時，發(fā)生體兩側(cè)的位置因?yàn)榱魉偌哟?，引起靜壓力減小，體積擴(kuò)張，流體密度隨之減小，而水介質(zhì)由于分子間作用力大，并無明顯膨脹情況。蒸汽的分子間的吸引力比空氣大，所以前者膨脹性更低，密度變化也更小。參考流量的連續(xù)性方程得出，因?yàn)榭諝饷芏茸兓?，所以它的發(fā)生體兩側(cè)的流量變化較蒸汽介質(zhì)更大，所以它的儀表系數(shù)比蒸汽介質(zhì)變化更顯著。而氣體的可壓縮性與等嫡指數(shù)是其內(nèi)在機(jī)理，這和我們的理論研究結(jié)果相互印證。